2013年4月自考《物理(工)》串講第四章(1)
第四章 熱力學(xué)基礎(chǔ)
本章研究的也是物質(zhì)熱現(xiàn)象和熱運(yùn)動(dòng)的學(xué)科,但熱力學(xué)主要是從能量觀點(diǎn)出發(fā)分析研究在物質(zhì)熱運(yùn)動(dòng)狀態(tài)變化過程中有關(guān)熱功轉(zhuǎn)換的關(guān)系和條件。因此要把握住能量這個(gè)主線,分析能量轉(zhuǎn)化和傳遞時(shí)所遵循的規(guī)律。
這一章主要講的是兩個(gè)定律:熱力學(xué)第一定律和熱力學(xué)第二定律。
第一部分:熱力學(xué)第一定律
一、功與熱量(領(lǐng)會(huì)概念)
先理解一下“熱力學(xué)系統(tǒng)”這個(gè)概念,就是指在熱力學(xué)中研究的熱運(yùn)動(dòng)狀態(tài)發(fā)生變化的物體(氣、液、固都可以)。
功和熱都是一種“過程量”,也就是說,功只是在作功才有意義,熱量也只有傳遞時(shí)才有意義。我們不能說這個(gè)系統(tǒng)擁有多少“功或熱量”,只能說,這個(gè)系統(tǒng)對(duì)外作了多少功或傳遞了多少熱量。
要注意的是一個(gè)熱力學(xué)系統(tǒng)具有一定的內(nèi)能,雖然它與功和熱量的單位相同,但這是一個(gè)狀態(tài)量,也就是說,它與過程無關(guān)。即使不作功,它也是存在和有意義的。
二、熱力學(xué)第一定律、熱力學(xué)系統(tǒng)的內(nèi)能
內(nèi)能的概念(領(lǐng)會(huì)):一個(gè)熱力學(xué)系統(tǒng),在其處于一定狀態(tài)時(shí),具有一定的能量,這個(gè)能量就是熱力學(xué)系統(tǒng)的內(nèi)能(如上一章講到的氣體所具有的內(nèi)能,這從微觀上講是由分子熱運(yùn)動(dòng)形成的)
熱力學(xué)第一定律(綜合應(yīng)用)
熱力學(xué)系統(tǒng)在從平衡狀態(tài)1向平衡狀態(tài)2的變化中,外界對(duì)系統(tǒng)所作的功W'和外界傳給系統(tǒng)的熱量Q二者之和是恒定的,等于系統(tǒng)內(nèi)能的改變E2E1。用簡(jiǎn)單的表述可以這樣理解:系統(tǒng)的吸熱等于內(nèi)能增量與對(duì)外所作功的和。即 Q=E2E1+W (這個(gè)公式的各種變換形式應(yīng)十分熟悉,總的一條,就是能量應(yīng)該守恒,一個(gè)系統(tǒng)不可能產(chǎn)生能量,也不會(huì)消滅能量)
所謂“第一類永動(dòng)機(jī)”就是不需要外界能量供給卻能不斷對(duì)外做功的機(jī)器,這相當(dāng)于上面公式中的dQ=0,而(dE+dW)不為0.這是不可能實(shí)現(xiàn)的。
三、平衡過程中功、熱量和內(nèi)能增量的計(jì)算(綜合應(yīng)用)
這一節(jié)就是對(duì)上面定律的細(xì)分解作計(jì)算,根據(jù)三個(gè)計(jì)算公式,應(yīng)能對(duì)“平衡過程”中各個(gè)參量進(jìn)行求解。
平衡過程:就是指系統(tǒng)所經(jīng)歷的中間狀態(tài)都無限接近于平衡狀態(tài)的變化過程。平衡狀態(tài)就是指在系統(tǒng)內(nèi)體積一定,溫度和壓強(qiáng)處處相等的狀態(tài)。平衡過程就是指在變化過程中,每一個(gè)中間狀態(tài)都表現(xiàn)為一定體積,溫度和壓強(qiáng)處處相等的無限接近狀態(tài),當(dāng)然這是理想情形。
平衡過程中功的計(jì)算:功就是沿著力的方向上力的大小與距離的乘積。用氣體推活塞的過程來推導(dǎo)出熱力學(xué)系統(tǒng)對(duì)外界所做的功為:
這個(gè)公式對(duì)氣液固態(tài)系統(tǒng)均適用。
平衡過程中熱量的計(jì)算:
這里涉及到一個(gè)摩爾熱容量的定義,即1摩爾物質(zhì)溫度升高(或降低)1度時(shí)所吸收(或放出)的熱量,用C表示,單位是J/(mol.K)。(我們以前學(xué)過一個(gè)“比熱容”的概念,其意義相同,只是所用單位不同)
計(jì)算熱量的普遍公式是:
對(duì)于氣體,最有實(shí)際意義的是定壓摩爾熱容量和定容摩爾熱容量,分別用Cp和Cv表示,也就是加上一個(gè)條件,即在壓強(qiáng)不變或體積不變時(shí)的摩爾熱容量。只要用相應(yīng)熱容量代入上式就可得到相應(yīng)的等壓過程或等容過程吸收的熱量值。
內(nèi)能增量的計(jì)算:
我們已經(jīng)知道理想氣體內(nèi)能的計(jì)算方法,其增量就是用末量減去初量。這個(gè)增量也是與過程無關(guān)的。對(duì)一定量的氣體,它只是兩個(gè)狀態(tài)溫度差的函數(shù)即
對(duì)PV圖應(yīng)能達(dá)到會(huì)作圖的要求。
四、熱力學(xué)定律對(duì)理想氣體等值過程的應(yīng)用(綜合應(yīng)用)
所謂等值過程就是在系統(tǒng)狀態(tài)變化過程中,有一個(gè)狀態(tài)參量保持不變的過程。
等容過程:即體積保持不變的加熱或冷卻過程。這個(gè)過程中,氣體不做功,即 Qv=E2E1,因此
這個(gè)公式雖是從等容過程中推導(dǎo)出來的,但它適用于任何過程,因?yàn)槔硐霘怏w的內(nèi)能變化只與溫度的增量ΔT有關(guān)。
等壓過程:壓強(qiáng)保持不變的過程。在等壓膨脹過程中,系統(tǒng)從外界吸收的熱量有一部分用于系統(tǒng)內(nèi)能,其余部分用于對(duì)外界作功;在等壓壓縮過程中,外界對(duì)系統(tǒng)作的功和系統(tǒng)內(nèi)能的減少量都轉(zhuǎn)變?yōu)閭鹘o外界的熱量。即Qp=E2E1+W
理想氣體的定容摩爾熱容量和定壓摩爾熱容量理論(簡(jiǎn)單應(yīng)用)
普適氣體常量的物理意義,1摩爾理想氣體在等壓過程中升溫1度時(shí)對(duì)外所作的功。即CpCr=R
泊松比 γ=Cp/Cv=(i+2)/i 理想氣體的這幾個(gè)量Cv,Cp,γ與氣體分子結(jié)構(gòu)的關(guān)系,即它們與分子運(yùn)動(dòng)的自由度有關(guān)。運(yùn)用這幾個(gè)量來對(duì)氣體的功、能、熱量進(jìn)行簡(jiǎn)單計(jì)算。
等溫過程:由于溫度不變,因此系統(tǒng)的內(nèi)能不變,系統(tǒng)吸收的熱量全部用來對(duì)外做功。
五、絕熱過程(簡(jiǎn)單應(yīng)用)
絕熱過程就是系統(tǒng)與外界之間無熱量傳遞的過程,因此在狀態(tài)變化時(shí),三個(gè)參量均會(huì)發(fā)生變化。
泊松方程(識(shí)記)
從PV圖上可見,絕熱線比等溫線更陡些,因?yàn)樵谙到y(tǒng)體積膨脹時(shí)要保持等溫必吸收熱量,而絕熱之后,沒有熱量可吸收,所以溫度降低,壓強(qiáng)減少。反之系統(tǒng)壓縮時(shí),無處釋放熱量,從而溫度上升,壓強(qiáng)增大。
對(duì)于絕熱過程的能量轉(zhuǎn)換關(guān)系,只要能運(yùn)用幾個(gè)公式:一個(gè)是內(nèi)能增量公式:
絕熱過程的功:
絕熱過程中,系統(tǒng)與外界無熱量傳遞,因此Q=0,系統(tǒng)消耗本身內(nèi)能對(duì)外作功而溫度降低(膨脹)或外界對(duì)系統(tǒng)所做功全部用于增加內(nèi)能而升高溫度。
六、循環(huán)過程(簡(jiǎn)單應(yīng)用)
循環(huán)過程即一個(gè)物體系統(tǒng)經(jīng)歷一連串的變化最后又恢復(fù)到原來的初始狀態(tài)的整個(gè)過程。在PV圖上,一個(gè)循環(huán)過程形成一個(gè)閉合曲線,起點(diǎn)和終點(diǎn)是相同的。
熱機(jī)的效率就是η=W循環(huán)/Q1 即在一個(gè)循環(huán)中從高溫?zé)釒?kù)中吸收的熱量中有百分之多少變?yōu)橛杏玫墓?。熱機(jī)的效率一定小于1。
熱機(jī)的循環(huán)過程在PV圖上均為順針方向進(jìn)行的,稱為正循環(huán)。
致冷機(jī)的循環(huán)過程是一個(gè)逆循環(huán)。致冷系數(shù)就是系統(tǒng)從低溫?zé)釒?kù)吸收的熱量與外界提供的功之比。
七、宏觀過程的方向性(領(lǐng)會(huì))
先看一下結(jié)論:自然界中一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的宏觀過程都涉及到熱轉(zhuǎn)換或熱傳導(dǎo)。而功熱轉(zhuǎn)換過程是不可逆的;熱量從高溫物體自動(dòng)傳向低溫物體的過程是不可逆的;氣體的自由膨脹過程是不可逆的。所以一切與熱現(xiàn)象有關(guān)的宏觀過程都是不可逆的。
?2013年高教自考網(wǎng)絡(luò)輔導(dǎo)課程招生簡(jiǎn)章
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